STG系列声光移频器
声光移频器是一种改变光束频率的声光器件。由于多普勒效应，前行中的声波可使光束的频率上移或下移，其移频值等于射频频率。由于射频频率通常是几十或几百MHz，典型的光学频率在1014MHz量级，频移相对来说较小，我们是感觉不到的，不会因为移频而产生光颜色的变化。
通常我们的频移器使用二氧化碲（TeO2）中慢剪切模式的各向异***互作用。在干涉的光学技术等应用中要求衍射光束和未扩散光束之间具有高的消光比；这可以通过高质量的光学抛光来实现最小化光散射。
我们提供40-350MHz的标准产品，有许多型号可以在双通道配置下运行。此外，我们也可以根据客户需求设计定制频率偏移。移频器采用我们自已生长和抛光的高质量TeO2制造，实现的插入损耗和出色的功率承受。我们也可提供适合一些其他应用的声光移
通过使用各种声光材料，如石英晶体、熔融石英、二氧化碲、硫化玻璃、磷酸镓、硅和锗等，声光移频器可工作在波长244nm至15000nm范围，射频频率在20MHz至1GHz。同时，我们也可以提供各类射频电源，如单频、调频（VCO或DFS）和双频等。TeO2移频器是一种高效的声光器件，需要非常低的驱动功率来实现所需的频移。我们的设计最小功耗小于100mW，我们将驱动器与AOFS封装在一起，使产品体积更少更节能。典型应用包括干涉测量、振动测量和原子冷却等。
我们标准型号如下
| 型号 | 波长 | 工作频率 | 通光孔径 | 集成驱动器 | 光学材料 |
| I-M110-3C10BB-3-GH27 | 300-400 nm | 110 MHz | 3.0 mm | 无 | 石英晶体 |
| 3080-125 | 415-900 nm | 80 MHz | 2 mm | 无 | 二氧化碲 |
| 3100-125 | 440-850 nm | 100 MHz | 1.5 mm | 无 | 二氧化碲 |
| 3200-125 | 470-690 nm | 200 MHz | 1.5 mm | 无 | 二氧化碲 |
| I-FS040-1.5S2C-3-GH83 | 532 nm | 40 MHz | 1.5 mm | 无 | 二氧化碲 |
| I-FS040-1.5S2C-1-GH66 | 532 nm | 40 MHz | 1.5 mm | 有 | 二氧化碲 |
| I-FS080-3S2E-1-GH39 | 633 nm | 80 MHz | 3 mm | 有 | 二氧化碲 |
| I-FS080-3S2E-3-LG5 | 633 nm | 80 MHz | 3 mm | 无 | 二氧化碲 |
| I-FS040-2S2E-1-GH66 | 630-690 nm | 40 MHz | 2 mm | 有 | 二氧化碲 |
| I-FS040-2S2E-3-OL3 | 630-690 nm | 40 MHz | 2 mm | 无 | 二氧化碲 |
| 4040-191 | 633-1064 nm | 40 MHz | 2x6 mm | 无 | 二氧化碲 |
| I-FS080-2S2G-3-LV1 | 1064 nm | 80 MHz | 2 mm | 无 | 二氧化碲 |
| I-FS040-2S2J-3-GH53 | 1550 nm | 40 MHz | 2 mm | 无 | 二氧化碲 |
| I-M040-2C8J-3-GH84 | 1550 nm | 40 MHz | 2 mm | 无 | AMTIR |
| I-M040-2C8B1-3-GH84 | 1900-2100 nm | 40 MHz | 2 mm | 无 | AMTIR |
下面是旧型号的声光移频器，如有需求，请与我们联系。
| 型号 | FS040-2C-AR1 | FS040-2E-AR1 | FS040-2E-ME1 | FS110-8M-DS3 |
| 移频 | 40MHz | 40MHz | 40MHz | 110MHz |
| 频率漂移 / ºC | < ±10ppm | |||
| 工作波长 | 532nm | 630-690nm | 630-690nm | 1900-2100nm |
| 声光材料 | 二氧化碲 | 二氧化碲 | 二氧化碲 | 硫化玻璃 |
| 声波模式 | 各向异性，慢剪波 | 各向异性，慢剪波 | 各向异性，慢剪波 | |
| 增透镀膜反射率 | 每面< 0.2% | 每面< 0·3% | 每面< 0.2% | 每面≤ 0·4% |
| 透过率 | > 95% @ 532nm | > 95% @ 532nm | > 95% | ≥ 95% |
| 晶体孔径 | 4x2.0mm (水平x垂直) | 4x2·0mm(水平x垂直) | 4x2mm(水平x垂直) | |
| 通光孔径 | 1·5mm (垂直) | 1·5mm (垂直) | 1.5mm (垂直) | 2·0mm |
| 偏振（输入） | 线性，平行于外壳 | 线性，平行于外壳 | 线性，平行于外壳 | 任意 |
| 偏振(输出级) | 线性，正交于输入 | 线性，正交于输入 | 线性，正交于输入 | |
| 0/1级偏振消光比 | >100:1 | >100:1 | >100:1 | |
| 0/1级光对称性 | 对称于光的左右±0·5º | 对称于光的左右±0·5º | 对称于光的左右±0·5º | |
| 0/1级光间夹角 | 2.4º @655nm | |||
| 偏转垂直夹角 | <2mrad | <2mrad | <2mrad | |
| 输入光与外壳夹角 | 90º ±1º | 90º ±1º | 90º ± 1º | |
| 衍射效率 | >90% @532nm | >90% @635nm | >90% | |
| 供电电压 | +5Vdc (±10%) | +5Vdc (±10%) | 15VDC (±10%) | |
| 功耗 | <1.5W | <1·5W | <1.5W | <2W |
| 电源连接 | 通过滤波，电线 | 通过滤波，电线 | ||
| 射频输入接头 | SMB | SMB | SMA | |
| 射频输入 | 40MHz正弦波，电压峰峰值0.5-1V | 40MHz正弦波，电压峰峰值0.5-1V | ||
| 射频输入阻抗 | 50Ω | |||
| 射频监测输出 | 10MHz正弦波，电压峰峰值0.5-1V | |||
| 衍射效率 | ≥85% | |||
| 谐波畸变 | < 40dB @ 40MHz | |||
| 驱动器 | A36040 N21040-2AM/DM | A36040 N21040-2AM/DM | A36040 N21040-2AM/DM | A36040 N21040-2AM/DM |
光纤耦合声光移频器M040-8J-FxS
1550nm 光纤耦合
40MHz频移，110ns上升时间
对偏振不敏感，没有PMD
这是一款适合光通讯的光纤耦合调制器和频移器。在1550nm波长优化设计，插入损失很低，使用硫化物玻璃材料没有与偏振相关的损失或偏振模散射。高消光比和上升时间使该器件特别适用于全光学开关和分路应用场合。除了二光纤结构外，三光纤结构既用零级光输出，也用一级光输出。
主要技术参数
声光介质： 硫化玻璃
波长：1550nm
插入损失： M040-8J-F2S，＜24dB（一级光）
M040-8J-F3S，＜3.0d（零级光和一级光）
消光比（一级光开关）：＞50dB
上升时间/下降时间： 110ns
驱动频率： 40MHZ
VSWR： ＜1.2：1（50Ω输入阻抗）
射频功率： 0.2W（典型）
频移： ﹣40MHZ，下移
光纤形式： 单模，2m 长
光纤接头： FC/PC，Seiko-Geiken
驱动器型号：A36040, N21040-0.2AM, N21040-0.2DM
可选项
波长：1310nm，1520至1580nm
频移：+40MHZ，上移
光纤形式： 偏振维持，多模
光纤接头： 插接引线，FC/APC
STBR系列自由空间声光移频器
带射频驱动器的STBR自由空间声光移频器（AOFS）是用来对光束进行频率修正的。由于多普勒频移，声光调制器或声光频移器中衍射的一阶光束的频率在波长频率被声光波长载波频率偏移。当入射声波沿入射光波方向入射时，激光频率向较高的方向移动。如果入射声波与入射光波方向相反，则激光会向低频侧移动。
主要特点
紧凑的集成设计
宽光谱波长范围
低射频驱动功率
快速切换速度
高衍射效率
良好的温度稳定性
定制配置可选
应用领域
工业领域：Vibrometry，过程控制，脉冲选择或功率控制，原子冷却
应用科学：光外差检测，干涉测量，激光多普勒测速
| 型号 | 波长范围(nm) | DE(%) | 频移(MHz) | 通光孔径 (mm) | 材料 |
| AMF-90-2-2.1 | 1000-2200 | 15 | 90 | 1.0 | AM |
| AMF-55-1.3 | 1000-2200 | 80 | 55 | 2.0 | AM |
| AMF-100-1.3 | 1000-2200 | 80 | 100 | 2.0 | AM |
| GEF-40-10 | 2000-12000 | 75 | 40 | 2.0 | Ge |
| GEF-60-1.5 | 2000-12000 | 75 | 60 | 1.5 | Ge |
| GEF-80-20 | 2000-12000 | 70 | 80 | 1.0 | Ge |
| GPF-250-100 | 590-1000 | 60 | 250 | 0.75 | GaP |
| GPF-650-225 | 590-1000 | 50 | 650 | 0.18 | GaP |
| GPF-1000-500 | 590-1000 | 40 | 1000 | 0.076 | GaP |
| GPF-1500-1000 | 590-1000 | 10 | 1500 | 0.076 | GaP |
| GPF-1700-500 | 590-1000 | 30 | 1700 | 0.076 | GaP |
| IPF-200-50 | 1000-1600 | 40 | 200 | 0.75 | InP |
| IPF-400-200 | 1000-1600 | 35 | 400 | 0.50 | InP |
| IPF-600-200 | 1000-1600 | 30 | 600 | 0.18 | InP |
| IPF-800-300 | 1000-1600 | 20 | 800 | 0.076 | InP |
| IPF-1000-350 | 1000-1600 | 15 | 1000 | 0.076 | InP |
| IPF-1300-400 | 1000-1600 | 10 | 1300 | 0.076 | InP |
| LNF-2500-1000 | 400/830 | 20 | 2500 | 0.076 | LiNBO3 |
| LNF-3500-1000 | 400-630 | 5 | 3500 | 0.076 | LiNBO3 |
| QZF-80-20 | 200-4500 | 75 | 80 | 1.0 | SiO2 |
| QZF-150-30 | 200-4500 | 75 | 150 | 0.75 | SiO2 |
| QZF-210-40 | 200-4500 | 75 | 210 | 0.5 | SiO2 |
| TEF-200-50 | 400-1600 | 60 | 200 | 0.75 | TEO2 |
| TEF-270-100 | 400-1600 | 60 | 270 | 0.75 | TEO2 |
| TEF-540-200 | 400-1600 | 40 | 540 | 0.18 | TEO2 |
| TEF-600-400 | 400-1600 | 40 | 600 | 0.18 | TEO2 |
| TEF-1000-300 | 400-1600 | 40 | 1000 | 0.076 | TEO2 |
| TEF-1700-350 | 400-1600 | 15 | 1700 | 0.076 | TEO2 |
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